题目内容
4.分析 根据电路结构确定出电容器两端的电压,最后由Q=CU计算电量即可.
解答 解:稳定后C1两端的电压为U1是R2的分压:U1=$\frac{E}{r+{R}_{1}+{R}_{2}}$×R2=$\frac{12}{1+2+3}×3$=6V,则Q1=C1U1=4×10-6×6=2.4×10-5C
稳定后C2两端的电压为U2是外压:U2=$\frac{E}{r+{R}_{1}+{R}_{2}}({R}_{1}+{R}_{2})$=$\frac{12}{1+2+3}(2+3)$=10V,则Q2=C2U2=5×10-6×10=5×10-5C
答:达到稳定状态时电容器C1、C2所带的电量分别为2.4×10-5C,5×10-5C.
点评 在闭合电路的解答过程中,分析清楚电路的结.构是解题的关键,分析清楚电路的结构后,结合闭合电路的欧姆定律与相关的公式即可解答.
练习册系列答案
相关题目
15.奶粉的碳水化合物(糖)的含量是一个重要指标,可以用“旋光法”来测量糖溶液的浓度,从而鉴定含糖量.偏振光通过糖的水溶液后,偏振方向会相对于传播方向向左或向 右旋转一个角度 α,这一角度 α 称为“旋光度”,α 的值只与糖溶液的浓度有关,将 α 的测量值与标准值相比较,就能确定被测样品的含糖量了.如图所示,S 是自然光源,A、B 是偏振片,转动 B,使到达 O 处的光最强,然后将被测样品 P 置于 A、B 之间.以下说法中正 确的是( )

| A. | 到达 O 处光的强度会明显减弱 | |
| B. | 到达 O 处光的强度不会明显减弱 | |
| C. | 将偏振片 B 转动一个角度,使得 O 处光强度最大,偏振片 B 转过的角度等于 α | |
| D. | 将偏振片 A 转动一个角度,使得 O 处光强度最大,偏振片 A 转过的角度等于 α |
12.质量为M的木块静止在足够宽大的光滑水平面上,一质量为m的子弹以速率v0水平向右射击木块,最后留在木块里,选向右的方向为正,对子弹射击木块这一过程,则有( )
| A. | 子弹和木块组成的系统动量守恒,机械能守恒 | |
| B. | 子弹和木块组成的系统动量守恒,机械能不守恒 | |
| C. | 子弹对木块的冲量与木块对子弹的冲量相同 | |
| D. | 木块对子弹的冲量为-$\frac{Mm{v}_{0}}{M+m}$ |
19.
如图所示为用理想电压表测量滑动变阻器右半部分电阻两端电压的电路,闭合开关,当滑片P向a端滑动的过程中,电流表、电压表示数变化情况是( )
| A. | 电流表示数变大 | B. | 电流表示数变小 | C. | 电压表示数变小 | D. | 电压表示数变大 |
9.我国第一颗月球探测卫星“嫦娥一号”已于2007年10月24日在西昌卫星发射中心由“长征三号甲”运载火箭成功发射升空.假设该卫星的绕月轨道是圆形的,且距离月球表面高度为h,并已知该卫星的运行周期为T,月球直径为d,万有引力常量为G,则可求出( )
| A. | 月球质量M=$\frac{{{π}^{2}(d+2h)}^{3}}{{2GT}^{2}}$ | |
| B. | 月球探测卫星“嫦娥一号”在离月球表面h高度轨道上运行的速度v=$\frac{πd}{T}$ | |
| C. | 月球探测卫星“嫦娥一号”绕月轨道的半径r=d+h | |
| D. | 月球表面的重力加速度g=$\frac{2πd}{{T}^{2}}$ |
1.如图所示,是氢原子的部分能级图.关于氢原子能级的跃迁,下列叙述中正确的是( )
| A. | 用能量为10.3eV的光子照射,可使处于基态的氢原子跃迁到激发态 | |
| B. | 用能量为14.0eV的光子照射,可使处于基态的氢原子电离 | |
| C. | 用能量为12.20eV的大量电子,去激发处于基态的大量氢原子后,可能辐射3种不同频率的光子 | |
| D. | 大量处于第4激发态的氢原子向低能级跃迁,可能辐射3种不同频率的光子 | |
| E. | 大量处于第4激发态的氢原子向低能级跃迁时,辐射最低光子的能量为0.66eV |
18.
如图所示,在半径为R的圆形空腹中分布有一磁感应强度方向垂直于纸面向外,大小为B的匀强磁场.A为圆周上一点,O为圆心,AO与直线MN的夹角为30°.一带正电的粒子(不计重力)经过A点以速度v0平行MN射入匀强磁场中,当粒子离开磁场时,其速度方向改变了180°,则该粒子的比荷和粒子在磁场中的运动时间分别为( )
| A. | $\frac{2{v}_{0}}{BR}$ $\frac{πR}{2{v}_{0}}$ | B. | $\frac{{v}_{0}}{BR}$ $\frac{πR}{2{v}_{0}}$ | C. | $\frac{2{v}_{0}}{BR}$ $\frac{πR}{{v}_{0}}$ | D. | $\frac{{v}_{0}}{BR}$ $\frac{πR}{{v}_{0}}$ |