题目内容
1.如图所示,A1、A2为水平放置的两块面积很大、相互平行的金属板,两板间距离为d,A1板的中点为O,在O点正下方两板间中点的P处有一粒子源,可在竖直平面内向各个方向不断发射同种带电粒子,这些带电粒子的速度大小均为v0,质量为m,带电量为q,重力忽略不计,不考虑粒子打到板上的反弹,不考虑粒子间相互作用的影响.(1)若只在Al、A2板间加上恒定电压U0,且A1板电势低于A2板,求打到Al板上粒子的速度大小(忽略带电粒子对金属板上电荷分布的影响);
(2)若只在A1、A2板间加上一方向垂直于纸面向外的匀强磁场,磁感应强度满足怎样的条件才能有粒子打到极板上;
(3)若只在Al、A2板间加上一方向垂直于纸面向外的匀强磁场,磁感应强度B=$\frac{m{v}_{0}}{qd}$,求粒子打在A1板上的区域长度.
分析 (1)求出初末位置的电压差,然后应用动能定理即可求得末速度;
(2)根据洛伦兹力在向心力求得半径的表达式,然后又几何关系求得半径的取值范围,联立即可求得磁感应强度的取值范围;
(3)由磁感应强度求得圆周运动的半径,再分析出粒子可以打在A1板上最远位置的物理状态,然后又几何关系即可求得粒子出射的区域长度.
解答 解:(1)只在Al、A2板间加上恒定电压U0,则发射点与A1之间的电压为$\frac{1}{2}{U}_{0}$,又有A1板电势低于A2板,则质量为m,带电量为q从发射点到A1做正功,对该过程应用动能定理可得:$q\frac{{U}_{0}}{2}=\frac{1}{2}m{v}^{2}-\frac{1}{2}m{{v}_{0}}^{2}$;
所以,打到Al板上粒子的速度大小为:$v=\sqrt{\frac{q{U}_{0}}{m}+{{v}_{0}}^{2}}$;
(2)只在A1、A2板间加上一方向垂直于纸面向外的匀强磁场,则粒子在洛伦兹力作用下作匀速圆周运动,所以有:$B{v}_{0}q=\frac{m{{v}_{0}}^{2}}{R}$,
则有:$R=\frac{m{v}_{0}}{Bq}$;
要能有粒子打到极板上,则$2R≥\frac{d}{2}$,即$\frac{2m{v}_{0}}{Bq}≥\frac{d}{2}$;
所以有:$B≤\frac{4m{v}_{0}}{qd}$;
(3)只在Al、A2板间加上一方向垂直于纸面向外的匀强磁场,磁感应强度B=$\frac{m{v}_{0}}{qd}$,则粒子做匀速圆周运动的半径$R=\frac{m{v}_{0}}{Bq}=d$;
当粒子运动轨迹与A1相切时,到达粒子打在A1板上的最右端;当粒子运动轨迹与A2相切时,到达粒子打在A1板上的最左端;
如图所示,
由几何关系可知:$OQ=\sqrt{{d}^{2}-(\frac{1}{2}d)^{2}}=\frac{\sqrt{3}}{2}d$,$OM=\frac{\sqrt{3}}{2}d$,PM=d;
所以,粒子打在A1板上的区域长度为:$PQ=(1+\sqrt{3})d$;
答:(1)只在Al、A2板间加上恒定电压U0,且A1板电势低于A2板,打到Al板上粒子的速度大小为$\sqrt{\frac{q{U}_{0}}{m}+{{v}_{0}}^{2}}$;
(2)只在A1、A2板间加上一方向垂直于纸面向外的匀强磁场,磁感应强度不大于$\frac{4m{v}_{0}}{qd}$才能有粒子打到极板上;
(3)只在Al、A2板间加上一方向垂直于纸面向外的匀强磁场,磁感应强度B=$\frac{m{v}_{0}}{qd}$时,粒子打在A1板上的区域长度为$(1+\sqrt{3})d$.
点评 求解粒子在磁场中的运动问题,粒子与边界的极限条件一般都是运动轨迹与边界相切,然后利用几何关系即可求解.
A. | 在P点,A球的速度大小大于B球的速度大小 | |
B. | 在P点,A球的速度大小小于B球的速度大小 | |
C. | 抛出时,先抛出A球后抛出B球 | |
D. | 抛出时,先抛出B球后抛出A球 |
A. | b所需的向心力最小 | |
B. | 周期Tb=Tc<Ta | |
C. | 线速度vb=vc>va | |
D. | b与c的向心加速度大小相等,且大于a的向心加速度 |
A. | 气体的温度升高时,分子的平均动能增大,撞击器壁时对器壁的作用力增大,从而气体的压强一定增大 | |
B. | 自然发生的热传递过程是向着分子热运动无序性增大的方向进行的 | |
C. | 在完全失重的情况下,密闭容器内的气体对器壁压强不变 | |
D. | 液晶显示器是利用了液晶对光具有各向同性的特点 | |
E. | 一定量100℃的水变成100℃的水蒸气,其分子之间的势能增加 |
A. | 测力计示数为F2时,弹簧一定处于压缩状态 | |
B. | 测力计示数为F2时,弹簧可能处于压缩状态 | |
C. | μ=$\frac{{F}_{1}d}{{F}_{2}h}$ | |
D. | μ=$\frac{{F}_{2}h}{{F}_{1}d}$ |